Магнитный резонанс

Определение "Магнитный резонанс" в Большой Советской Энциклопедии

Магнитный резонанс

Магнитный резонанс, избирательное поглощение веществом электромагнитных волн определённой длины волны, обусловленное изменением ориентации магнитных моментов электронов или атомных ядер. Энергетические уровни частицы, обладающей магнитным моментом m, во внешнем магнитном поле Н расщепляются на магнитные подуровни, каждому из которых соответствует определённая ориентация магнитного момента m относительно поля Н (см. Зеемана эффект). Электромагнитное поле резонансной частоты w вызывает квантовые переходы между магнитными подуровнями. Условие резонанса имеет вид:
,

где  - разность энергий между магнитными подуровнями,  - Планка постоянная.

  Если поглощение электромагнитной энергии осуществляется ядрами, то Магнитный резонанс называется ядерным магнитным резонансом, ЯМР. Магнитные моменты ядер обусловлены их спинами I. Число ядерных магнитных подуровней равно 2I + 1, а расстояния между соседними подуровнями одинаковы и равны:
,

где g - магнитомеханическое отношение. Отбора правила допускают переходы только между соседними подуровнями, поэтому всем переходам соответствует одинаковая резонансная частота (рис.), линии поглощения перекрываются и наблюдается одна линия.

Однако в некоторых кристаллах для ядер со спином I > 1 возникает дополнительное смещение уровней, вызванное взаимодействием электрического квадрупольного момента ядра с внеядерным неоднородным внутрикристаллическим электрическим полем Е в месте расположения ядра (см. Кристаллическое поле). В результате этого в спектре поглощения появляются дополнительные линии (см. Ядерный квадрупольный резонанс, ЯКР).

Магнитный резонанс, обусловленный магнитными моментами электронов в парамагнетиках, называется электронным парамагнитным резонансом (ЭПР). Спектр ЭПР зависит как от спина, так и от орбитального движения электронов, входящих в состав парамагнитных атомов и молекул, и обычно чувствителен к внутрикристаллическому полю в месте расположения парамагнитной частицы. В ферромагнетиках и антиферромагнетиках электронный Магнитный резонанс называется соответственно ферромагнитным резонансом и антиферромагнитным резонансом.

  Во многих случаях полезно классическое описание Магнитный резонанс, основанное на том, что магнитный момент частицы m испытывает во внешнем магнитном поле Н Лармора прецессию около направления вектора Н с частотой w = gН. Переменное магнитное поле H₁, перпендикулярное Н и вращающееся синхронно с m, то есть с частотой w, оказывает постоянное воздействие на магнитный момент, которое и ведёт к изменению его ориентации в пространстве.

К Магнитный резонанс иногда относят также наблюдаемый в металлах и полупроводниках, помещенных в постоянное магнитное поле, циклотронный резонанс - резонансное поглощение электромагнитной энергии, связанное с периодическим движением электронов проводимости и дырок в плоскости, перпендикулярной полю Н (см. Лоренца сила, Диамагнетизм).

  Диапазон частот Магнитный резонанс определяется величиной магнитомеханического отношения. Для свободного электрона g/2p = 2,799´10⁶ гц·э ^-1, для протона g/2p = 4,257´10³ гц·э ^-1, для других ядер, обладающих спином, g/2p = 10²-10³ гц·э ^-1. В соответствии с этим в магнитных полях ~ 10³-10⁴ э частоты ЭПР попадают в диапазон СВЧ (10⁹-10¹¹ гц), а ЯМР - в диапазон коротких волн (10⁶-10⁷ гц).
 

  Лит.: Сликтер Ч., Основы теории магнитного резонанса, перевод с английского, М., 1967; Абрагам А., Ядерный магнетизм, перевод с английского, М., 1963; Альтшулер С. А., Козырев Б. М., Электронный парамагнитный резонанс, М., 1961.
  В. А. Ацаркин.

H₀ в случае ядерного магнитного резонанса при I = 3/2." href="/a_pictures/18/01/269943052.jpg">H₀ в случае ядерного магнитного резонанса при I = 3/2."http://hydrogen.atomistry.com/">H₀ в случае ядерного магнитного резонанса при I = 3/2." src="a_pictures/18/01/th_269943052.jpg">
Расщепление уровней энергии во внешнем магнитном поле H₀ в случае ядерного магнитного резонанса при I = 3/2.