Упругое рассеяние «классической» частицы на «абсолютно твёрдом» шарике (схема)

Иллюстрация "Упругое рассеяние «классической» частицы на «абсолютно твёрдом» шарике (схема)" в Большой Советской Энциклопедии


Упругое рассеяние «классической» частицы на «абсолютно твёрдом» шарике (схема)

Схема, поясняющая упругое рассеяние «классической» частицы на «абсолютно твёрдом» шарике. Рассеянию на угол J = p - a отвечает параметр столкновения r = R0sin(a/2) = R0cos(J/2), а сечение ds рассеяния в телесный угол dW = 2psinJdJ равно площади заштрихованного кольца: dJ = 2prdr = (p/2)RsinJdJ, т. е. дифференциальное сечение ds/dW = R/4, а полное сечение упругого рассеяния равно геометрическому сечению шарика: s = pR. При учёте квантовых (волновых) свойств частиц сечение получается иным. В предельном случае l >> R0 (l = ħ/r — длина волны де Бройля частицы, r — её импульс, ħ — постоянная Планка) рассеяние сферически симметрично, а полное сечение в 4 раза больше классического: sкв = 4pR02. При l << R0 рассеяние на конечные углы (J ¹ 0) напоминает классическое, однако под очень малыми углами dJ~l/R0 происходит волновое «дифракционное» рассеяние с сечением pR; т. о., полное сечение с учётом дифракции вдвое больше классического: s = 2pR.

>> Вернуться к статье Эффективное поперечное сечение в БСЭ >>
"БСЭ" >> "Э" >> "ЭФ"

Картинка "Упругое рассеяние «классической» частицы на «абсолютно твёрдом» шарике (схема)" в Большой Советской Энциклопедии была показана 1537 раз
Коптим скумбрию в коробке
Ананасы на гриле

TOP 20