Удар (физич.)

Определение "Удар (физич.)" в Большой Советской Энциклопедии

Удар двух тел (схема)

Удар твёрдых тел, совокупность явлений, возникающих при столкновении движущихся твёрдых тел, а также при некоторых видах взаимодействия твёрдого тела с жидкостью или газом (Удар (физич.) струи о тело, Удар (физич.) тела о поверхность жидкости, гидравлический удар, действие взрыва или ударной волны на твёрдое тело и др.). Промежуток времени, в течение которого длится Удар (физич.), обычно очень мал (на практике от нескольких десятитысячных до миллионных долей сек), а развивающиеся на площадках контакта соударяющихся тел силы (называются ударными или мгновенными) очень велики. Изменяются они за время Удар (физич.) в широких пределах и достигают значений, при которых средние величины давления (напряжений) на площадках контакта имеют порядок 10⁴ и даже 10⁵ кгс/см² (1 кгс/см² = 10² н/м²). Действие ударных сил приводит к значительному изменению за время Удар (физич.) скоростей точек тела. Следствиями Удар (физич.) могут быть также остаточные деформации, звуковые колебания, нагревание тел, изменение механических свойств их материалов и др., а при скоростях соударения, превышающих критические, — разрушение тел в месте Удар (физич.) Порядок критических скоростей для металлов » 15 м/сек (медь) — 150 м/сек и более (высококачественные стали).

Изменение скоростей точек тела за время Удар (физич.) определяется методами общей теории Удар (физич.), где в качестве меры механического взаимодействия тел при Удар (физич.) вместо самой ударной силы Р вводится её импульс за время Удар (физич.) t (так называемый ударный импульс S). Одновременно, ввиду малости m, импульсами всех неударных сил, таких, например, как сила тяжести, а также перемещениями точек тела за время Удар (физич.) пренебрегают. Основные уравнения общей теории Удар (физич.) вытекают из теорем об изменении количества движения и кинетического момента системы при Удар (физич.) С помощью этих теорем, зная приложенный ударный импульс и скорости в начале Удар (физич.), определяют скорости в конце Удар (физич.), а если тело является несвободным, то и импульсивные реакции связей.

В случае соударения двух тел процесс соударения можно разделить на 2 фазы. 1-я фаза начинается с момента соприкосновения точек А и В тел (см. рис.), имеющих в этот момент скорость сближения ν_An — ν_Bn, где ν_Аn и ν_Bn — проекции скоростей ν_A и ν_B на общую нормаль n к поверхностям тел в точках А и В, называется линией удара. К концу 1-й фазы сближение тел прекращается, а часть их кинетической энергии переходит в потенциальную энергию деформации. Во 2-й фазе происходит обратный переход потенциальной энергии упругой деформации в кинетическую энергию тел; при этом тела начинают расходиться и к концу 2-й фазы точки А и В будут иметь скорость расхождения V_An — V_Bn. Для совершенно упругих тел механическая энергия к концу Удар (физич.) восстановилась бы полностью и было бы |V_An—V_Bn| = |ν_An—ν_Bn|, наоборот, Удар (физич.) совершенно неупругих тел закончился бы на 1-й фазе (V_An—V_Bn= 0). При Удар (физич.) реальных тел механическая энергия к концу Удар (физич.) восстанавливается лишь частично вследствие потерь на сообщение остаточных деформаций, нагревание тел и др. |V_An—V_Bn|< |ν_An—ν_Bn|. Для учёта этих потерь вводится так называемый коэффициент восстановления k, который считается зависящим только от физических свойств материалов тел:
.

В случае Удар (физич.) по неподвижному телуV_Bn=ν_Bn= 0 и k = – V_An /ν_An. Значение k определяется экспериментально, например измерением высоты h, на которую отскакивает шарик, свободно падающий на горизонтальную плиту с высоты Н; в этом случае . По данным опытов, при соударении тел из дерева k = 0,5, из стали — 0,55, из слоновой кости — 0,89, из стекла — 0,94. В предельных случаях при совершенно упругом Удар (физич.) k = 1, а при совершенно неупругом k = 0. Зная скорости до Удар (физич.) и коэффициент k, можно найти скорости после Удар (физич.) и действующий в точках соударения ударный импульс S. Ecли центры масс тел C₁ и C₂ лежат на линии Удар (физич.), то Удар (физич.) называется центральным (Удар (физич.) шаров); в противном случае — нецентральным. Если скорости ν₁ и ν₂ центров масс в начале Удар (физич.) направлены параллельно линии Удар (физич.), то Удар (физич.) называется прямым; в противном случае — косым. При прямом центральном У, двух гладких тел (шаров) 1 и 2
,
,
,
.

где DT — потерянная за время Удар (физич.) кинетическая энергия системы, M₁ и M₂ — массы шаров. В частном случае при k = 1 и M₁= M₂ получается V₁= ν ₂ и V₂ = ν ₁, то есть шары одинаковой массы при совершенно упругом Удар (физич.) обмениваются скоростями; при этом DТ = 0.

Для определения времени Удар (физич.), ударных сил и вызванных ими в телах напряжений и деформаций необходимо учесть механические свойства материалов тел и изменения этих свойств за время Удар (физич.), а также характер начальных и граничных условий. Решение проблемы существенно усложняется не только из-за трудностей чисто математического характера, но и ввиду отсутствия достаточных данных о параметрах, определяющих поведение материалов тел при ударных нагрузках, что заставляет делать при расчётах ряд существенных упрощающих предположений. Наиболее разработана теория Удар (физич.) совершенно упругих тел, в которой предполагается, что тела за время Удар (физич.) подчиняются законам упругого деформирования (см. Упругости теория) и в них не появляется остаточных деформаций. Деформация в месте контакта распространяется в таком теле в виде упругих волн со скоростью, зависящей от физических свойств материала. Если время прохождения этих волн через всё тело много меньше времени Удар (физич.), то влиянием упругих колебаний можно пренебречь и считать характер контактных взаимодействий при Удар (физич.) таким же, как в статическом состоянии. На таких допущениях основывается контактная теория удара Г. Герца. Если же время прохождения упругих волн через тело сравнимо со временем Удар (физич.), то для расчётов пользуются волновой теорией Удар (физич.)

Изучение Удар (физич.) не вполне упругих тел — задача значительно более сложная, требующая учёта как упругих, так и пластических свойств материалов. При решении этой задачи и связанных с ней проблем определения механических свойств материалов тел при Удар (физич.), изучения изменений их структуры и процессов разрушения широко опираются на анализ и обобщение результатов многочисленных экспериментальных исследований. Экспериментально исследуются также специфические особенности Удар (физич.) тел при больших скоростях (порядка сотен м/сек) и при воздействии взрыва, который в случае непосредственного контакта заряда с телом можно считать эквивалентным соударению со скоростью до 1000 м/сек.

 Кроме Удар (физич.) твёрдых тел, в физике изучают столкновения молекул, атомов и элементарных частиц (см. также Столкновения атомные).

  Лит.: Кильчевский Н. А., Теория соударений твердых тел, Л. — М., 1949; Динник. А. Н., Удар и сжатие упругих тел, Избр. труды, т. 1, К., 1952; Давиденков Н. Н., Динамические испытания металлов, 2 изд., Л.—М., 1936; Ильюшин А. А., Ленский В. С., Сопротивление материалов, М., 1959, гл. 6; Райнхарт Дж., Пирсон Дж., Поведение металлов при импульсивных нагрузках, пер. с англ., М., 1958.
  С. М. Тарг.